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1，热力学三定律

第一定律： △U=Q-W △U是系统内能改变 Q是系统吸收的热量 W是系统对外做功 第二定律： 很多种表述，最基本的克劳修斯表述和开尔文表述。 这个定律的一个推论是熵增原理： 选取任意两个热力学态A、B，从A到B沿任何可能路径做积分：∫dQ/T 最大的那个定义为熵。孤立系（有限空间）情况下，熵只增不减。 第三定律： 绝对零度永远不可以达到。 似乎没有什么数学表达吧。非要写一个的话......： 上面的话可以用这个式子表示：P(T→0)→0 此外还有热力学第零定律：

热力学三定律

2，热力学第三定律 内容

热力学第三定律是热力学的基本理论，它是一个关于低温现象的定律。由于热力学定律都是大量实验与观察事实的概括，因此对定律的叙述有许多种说法，但各种说法的本质都是相互一致的，且都是等效的。下面来介绍几种有代表性的说法。第一种说法：当温度趋近于绝对零度时，凝聚系统（即固体和液体）在可逆定温过程中熵的变化等于零。第二种说法：当温度趋近于绝对零度时，凝聚系统的熵的绝对值趋近于零。第三种说法：用任何方法都不能使系统达到绝对零度。
热力学第三定律是对熵的论述，一般当封闭系统达到稳定平衡时，熵应该为最大值，在任何过程中，熵总是增加，但理想气体如果是等温可逆过程熵的变化为零，可是理想气体实际并不存在，所以现实物质中，即使是等温可逆过程，系统的熵也在增加，不过增加的少。 在绝对零度，任何完美晶体的熵为零；称为热力学第三定律 理论上所能达到的最低温度，在此温度下物体没有内能。把-273.15℃定作热力学温标(绝对温标)的零度，叫做绝对零度（absolute zero）。 热力学温标的单位是开尔文（k±）
热力学第三定律是对熵的论述。1912年瓦尔特·能斯特根据对低温现象的研究表述为：当温度趋向于绝对零度时，体系的熵趋向于一个固定的数值，而与其他性质如压强无关。另一常用表述为：绝对零度不可能达到，不可能用有限个步骤使物体冷却到绝对零度。热力学第三定律认为，所有完美结晶物质於绝对温度零度时(即摄氏-273.15度)，熵皆为零。

热力学第三定律 内容

3，热力学三大定律和电荷守恒定律是什么

热力学第一定律是能量守恒定律。 热力学第二定律有几种表述方式： 克劳修斯表述热量可以自发地从较热的物体传递到较冷的物体，但不可能自发地从较冷的物体传递到较热的物；开尔文-普朗克表述不可能从单一热源吸取热量，并将这热量变为功，而不产生其他影响。 热力学第三定律通常表述为绝对零度时，所有纯物质的完美晶体的熵值为零。 或者绝对零度（T=0K）不可达到。 　 电荷守恒定律物理学的基本定律之一 。它指出，对于一个孤立系统，不论发生什么变化 ，其中所有电荷的代数和永远保持不变。电荷守恒定律表明，如果某一区域中的电荷增加或减少了，那么必定有等量的电荷进入或离开该区域；如果在一个物理过程中产生或消失了某种电荷，那么必定有等量的异号电荷同时产生或消失。
热力学第一定律：一个热力学系统的内能增量等于外界向他传递的热量与外界对他做功的和； 热力学第二定律：不可能从单一热源吸取热量，并将这热量变为功，而不产生其他影响； 热力学第三定律：绝对零度时，所有纯物质的完美晶体的熵值为零； 电荷守恒定律：对于一个孤立系统，不论发生什么变化 ，其中所有电荷的代数和永远保持不变。
热力学三大定律： 热力学第一定律（能量守恒定律） 热力学第二定律（揭示了大量分子参与的宏观过程的方向性，使人们认识到自然界中进行的涉及热现象的宏观过程都具有方向性。） 和 热力学第三定律（　热力学第三定律通常表述为绝对零度时，所有纯物质的完美晶体的熵值为零。 或者绝对零度（T=0K）不可达到。 ） 电荷守恒定律：电荷是物质的属性，它不是凭空产生或消失，只能从一个物体转移到另一个物体上，或者从物体的部分转移到另一部分，这就是电荷守恒定律。（也可以表述为,在一个没有净电荷出入其边界的系统,其中正负电荷电量的代数和保持不变。）

热力学三大定律和电荷守恒定律是什么

4，热力学第三定律是什么 在热力学与统计物理中有何作用和意义 搜

热力学第三定律 是否存在降低温度的极限？1702年，法国物理学家阿蒙顿已经提到了“绝对零度”的概念。他从空气受热时体积和压强都随温度的增加而增加设想在某个温度下空气的压力将等于零。根据他的计算，这个温度即后来提出的摄氏温标约为-239°C，后来，兰伯特更精确地重复了阿蒙顿实验，计算出这个温度为-270.3°C。他说，在这个“绝对的冷”的情况下，空气将紧密地挤在一起。他们的这个看法没有得到人们的重视。直到盖-吕萨克定律提出之后，存在绝对零度的思想才得到物理学界的普遍承认。 1848年，英国物理学家汤姆逊在确立热力温标时，重新提出了绝对零度是温度的下限的。 1906年，德国物理学家能斯特在研究低温条件下物质的变化时，把热力学的原理应用到低温现象和化学反应过程中，发现了一个新的规律，这个规律被表述为：“当绝对温度赵于零时，凝聚系(固体和液体）的熵（即热量被温度除的商）在等温过程中的改变趋于零。”德国著名物理学家普朗克把这一定律改述为：“当绝对温度趋于零时，固体和液体的熵也趋于零。”这就消除了熵常数取值的任意性。1912年，能斯特又这一规律表为绝对零度不可能达到原理：“不可能使一个物体冷却到绝对温度的零度。”这就是热力学第三定律。 在统计物理学上，热力学第三定律反映了微观运动的量子化。在实际意义上，第三定律并不像第一、二定律那样明白地告诫人们放弃制造第一种永动机和第二种永动机的个图。而是鼓励人们想方高法尽可能接近绝对零度。目前使用绝热去磁的方法已达到10 6K，但永远达不到0K。
http://202.205.177.137/science/wuli/0/26.htm
熵指的是体系的混乱的程度。物理学上指热能除以温度所得的商，标志热量转化为功的程度。热力学第三定律可表述为“在热力学温度零度（即t=0开）时，一切完美晶体的熵值等于零。”所谓“完美晶体”是指没有任何缺陷的规则晶体。据此，利用量热数据，就可计算出任意物质在各种状态（物态、温度、压力）的熵值。
是否存在降低温度的极限——就是俗话说得绝对零度- -至于作用嘛：只能说是一个相辅相成的关系

5，关于热力学三大定律那三个定律的内容时间长了给忘了

热力学三大定律的本质 一、热力学第一定律的本质 在组成不变的封闭体系中，若发生了一个微小的可逆变化，则根据热力学第一定律，体系内能的变化为dU = δQ + δW 由统计热力学原理可知，独立粒子体系的内能为U = ∑ni∈i,当封闭体系经历了一个可逆变化后，内能的变化为 (6-74)上式右边的第一项∑∈idnI表示能级固定时，由于能级分布数发生改变所引起的内能变化值，第二项∑nid∈I则表示能级分布数固定时，由于能级改变所引起的内能增量。从经典力学原理可知，对于组成不变的封闭体系，内能的改变只能是体系与环境之间通过热和功的交换来体现。二、热力学第二定律的本质 由熵的热力学定义式及式（6-78），得 (6-79)上式就是热力学第二定律的表达式，它表明可逆过程的熵变与能级分布数的改变有关。而能级分布数的改变以为意味着体系的微观状态数发生了改变。熵变是与体系微观状态数或热力学几率Ω的变化相联系的。有公式：S = kln Ω+ C (6-83)式中C是积分常数。若Ω=1时，S=0，则上式变成S = klnΩ此即Boltzmann定理的数学表达式。由式可见，熵是体系微观状态数的一种量度。微观状态数Ω较少的状态对应于较有序的状态，反之，Ω值大的状态对应于较无序的状态。因此，微观状态数Ω的大小反映了体系有序程度的大小，亦即熵是体系有序程度或混乱程度的量度。当Ω=1时，只有一个微观状态，体系最为有序，混乱程度为零，熵值为零。基于以上讨论，我们可以作如下表述：在孤立体系中，自发变化的方向总是从较有序的状态向较无序的状态变化，即从微观状态数少的状态向微观状态数多的状态变化，从熵值小的状态向熵值大的状态变化，这就是热力学第二定律的本质。三、热力学第三定律的本质 当T→0时，所有粒子都处于基态能级，此时Ω0=1，即把所有粒子放在一个能级上只有一个放法，体系只有一个微观状态，因此从玻兹曼定理，即式（6-25）可以得出结论：在0K时物质的熵值为零，即S0 = klnΩ0 = kln1 = 0 上式可以看作是热力学第三定律的统计表达式，这与热力学第三定律的表述“在0K时任何纯物质的完美晶体的熵值为零”的结论是一致的。

6，热力学三大定理具体怎么说

热力学第零定律 1、定义：与第三个系统处于热平衡的两个系统，彼此也处于热平衡。 2、热力学第零定律是进行体系测量的基本依据 1）、可以通过使两个体系相接触，并观察这两个体系的性质是否发生变化而判断这两个体系是否已经达到平衡。 2）、当外界条件不发生变化时，已经达成热平衡状态的体系，其内部的温度是均匀分布的，并具有确定不变的温度值。 3）、一切互为平衡的体系具有相同的温度，所以，一个体系的温度可以通过另一个与之平衡的体系的温度来表达；或者也可以通过第三个体系的温度来表达。 热力学第一定律 系统内能的变化,等于内能传递量Q与外界对系统的功W之和.即 ΔU＝Q＋W 热力学第二定律 第二定律，与第一定律一样，也是一个公理，是人们长期实践经验的总结。第二定律的表述方法有很多种，常见的有两种： 1、克劳修斯说法：不可能把热从低温物体传到高温物体，而不引起其他变化。 2、开尔文说法：不可能从单一热源吸取热使之完全变成功，而不发生其他变化。从单一热源吸热作功的循环热机称为第二类永动机，所以开尔文说法的意思是“第二类永动机无法实现”。 为什么没有永动机，就是因为有熵的原因。 TdS = dU+pdV und Qrev=TdS 熵及熵增原理 克劳修斯首次从宏观角度提出熵概念(S=Q/T)，而后波尔兹曼又从微观角度提出熵概念(S=klnW),其两者是相通的,近代的普里戈金提出了耗散结构理论,将熵理论中引进了熵流的概念,阐述了系统内如果流出的熵流(dSe)大于熵产生(dSi)时,可以导致系统内熵减少，即dS=dSi+dSe<0，这种情形应称为相对熵减。但是，若把系统内外一并考察仍然服从熵增原理。 熵增原理最经典的表述是：“绝热系统的熵永不减少”，近代人们又把这个表述推广为“在孤立系统内，任何变化不可能导致熵的减少”。熵增原理如同能量守恒定律一样，要求每时每刻都成立。关于系统现在有四种说法，分别叫孤立、封闭、开放和绝热系统，孤立系统是指那些与外界环境既没有物质也没有能量交换的系统，或者是系统内部以及与之有联系的外部两者总和，封闭系统是指那些与外界环境有能量交换，但没有物质交换的系统，开放系统是指与外界既有能量又有物质交换的系统，而绝热系统是指既没有粒子交换也没有热能交换，但有非热能如电能、机械能等的交换。 第三定律：绝对零度不能通过有限步操作达到。 等价表述：所有原子晶体在绝对零度时的摩尔熵相等。 热力学第一、第二定律否认了第一类和第二类永动机。从能量守恒和转化定律出发，很多人认为，永动机被彻底否认了。 目前有许多人还在致力于永动机的研究，这又是为什么呢？ 他们认为，从宇观上看，天体运行，从微观上看，电子绕核旋转，都是永动的事实。那么宏观上应该有同样效果，采用弯曲的力场应该能推动宏观世界的永动机。研 究永动机的总是对此欢欣鼓舞。他们说，第一二类永动机虽然失败了，但采用弯曲的力场，使用永磁性的第三类永动机（弯曲力场永动机）有可能成功。
热力学第零定律：如果两个热力学系统中的每一个都与第三个热力学系统处于热平衡，那么它们也必定处于热平衡 　　热力学第一定律：如果一个系统与环境孤立，那么它的内能将不会发生变化。引申得到，体系的内能变化等于它从环境吸收的热量与环境在其之上做功的总和。(delta)U=(delta)w+(delta)q 　　热力学第二定律有几种表述方式： 　　克劳修斯表述：热量可以自发地从较热的物体传递到较冷的物体，但不可能自发地从较冷的物体传递到较热的物； 　　开尔文-普朗克表述:不可能从单一热源吸取热量，并将这热量变为功，而不产生其他影响。 　　熵表述：随时间进行，一个孤立体系中的熵总是不会减少。 　　热力学第三定律：通常表述为绝对零度时，所有纯物质的完美晶体的熵值为零。 　　R.H.否勒和E.A.古根海姆还提出热力学第三定律的另一种表述形式：任何系统都不能通过有限的步骤使自身温度降低到0k,称为0K不能达到原理。
一、热力学第一定律的本质 在组成不变的封闭体系中，若发生了一个微小的可逆变化，则根据热力学第一定律，体系内能的变化为 dU = δQ + δW 由统计热力学原理可知，独立粒子体系的内能为U = ∑ni∈i,当封闭体系经历了一个可逆变化后，内能的变化为 (6-74) 上式右边的第一项∑∈idnI表示能级固定时，由于能级分布数发生改变所引起的内能变化值，第二项∑nid∈I则表示能级分布数固定时，由于能级改变所引起的内能增量。从经典力学原理可知，对于组成不变的封闭体系，内能的改变只能是体系与环境之间通过热和功的交换来体现。 二、热力学第二定律的本质 由熵的热力学定义式及式（6-78），得 (6-79) 上式就是热力学第二定律的表达式，它表明可逆过程的熵变与能级分布数的改变有关。而能级分布数的改变以为意味着体系的微观状态数发生了改变。 熵变是与体系微观状态数或热力学几率Ω的变化相联系的。有公式： S = kln Ω+ C (6-83) 式中C是积分常数。若Ω=1时，S=0，则上式变成 S = klnΩ 此即Boltzmann定理的数学表达式。由式可见，熵是体系微观状态数的一种量度。微观状态数Ω较少的状态对应于较有序的状态，反之，Ω值大的状态对应于较无序的状态。因此，微观状态数Ω的大小反映了体系有序程度的大小，亦即熵是体系有序程度或混乱程度的量度。当Ω=1时，只有一个微观状态，体系最为有序，混乱程度为零，熵值为零。基于以上讨论，我们可以作如下表述：在孤立体系中，自发变化的方向总是从较有序的状态向较无序的状态变化，即从微观状态数少的状态向微观状态数多的状态变化，从熵值小的状态向熵值大的状态变化，这就是热力学第二定律的本质。 三、热力学第三定律的本质 当T→0时，所有粒子都处于基态能级，此时Ω0=1，即把所有粒子放在一个能级上只有一个放法，体系只有一个微观状态，因此从玻兹曼定理，即式（6-25）可以得出结论：在0K时物质的熵值为零，即 S0 = klnΩ0 = kln1 = 0 上式可以看作是热力学第三定律的统计表达式，这与热力学第三定律的表述“在0K时任何纯物质的完美晶体的熵值为零”的结论是一致的。

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